.
Η ταχύτητα του ήχου σε ατμοσφαιρικό ξηρό αέρα στους 20 °C είναι 343 m/sec ή 1.235 km/h.
Γενικά δεν είναι σταθερή, αλλά εξαρτάται από τις καταστατικές μεταβλητές του συστήματος (πίεση, θερμοκρασία).
Είναι σημαντική παράμετρος για ρευστομηχανικά συστήματα συμπιεστών ρευστών στα οποία η ταχύτητα της ροής πλησιάζει ή ξεπερνά το 0.8 Mach (πρακτικώς αεριοστρόβιλοι και υπερηχητικά αεροσκάφη), οπότε το ρευστό παύει να συμπεριφέρεται ως ασυμπίεστο και είναι πλέον συμπιεστό.
Υπολογιστικές σχέσεις
Στερεά
Η ταχύτητα με την οποία διαδίδεται ένα ηχητικό κύμα δια μέσω ενός οποιουδήποτε ελαστικού στερεού μέσου υπολογίζεται από τη σχέση
\( {\displaystyle c={\sqrt {\frac {E}{\rho }}}} \) (m/s)
όπου,
\( {\displaystyle \ E} \) είναι το μέτρο ελαστικότητας (Ν/ \( {\displaystyle m^{2}} \) )
\( {\displaystyle \rho \,} \) είναι η πυκνότητα (kg/ \( {\displaystyle m^{3}} \) ) .
Αέρια
Η ταχύτητα του ήχου δια μέσω ιδανικού αερίου υπολογίζεται από τη σχέση
\( {\displaystyle c_{\mathrm {I} \mathrm {A} }={\sqrt {\gamma \cdot R\cdot T}}} \)
όπου,
\)
\( {\displaystyle \ R=R_{*}/M}
\( {\displaystyle \ R_{*}=8.315410\cdot \mathrm {J\cdot mol^{-1}} \cdot K^{-1}} \) η σταθερά των αερίων
\({\displaystyle \ M} \) το μοριακό βάρος του αερίου ( \( {\displaystyle 0.0289645\cdot \mathrm {kg\cdot mol^{-1}} } \) για τον αέρα)
ο λόγος των ειδικών θερμοτήτων \( {\displaystyle \gamma ={\frac {C_{P}}{C_{V}}}} \) μπορεί να ληφθεί για ιδανικό διατομικό αέριο ίσος περίπου με \( {\displaystyle \ \gamma \,=1.4000} \)
\( {\displaystyle \ C_{P}} \) η ισόθλιπτη (ή ισοβαρής) θερμοχωρητικότητα και \( {\displaystyle \ C_{V}} \) η ισόχωρη θερμοχωρητικότητα
\( {\displaystyle \ T} \) η θερμοκρασία σε °Κ .
Βιβλιογραφία
Μαθιουλάκης, Δ., Συμπιεστά ρευστά, ΕΜΠ, 2000
Hellenica World - Scientific Library
Από τη ελληνική Βικιπαίδεια http://el.wikipedia.org . Όλα τα κείμενα είναι διαθέσιμα υπό την GNU Free Documentation License
